Банк рефератов содержит более 364 тысяч рефератов, курсовых и дипломных работ, шпаргалок и докладов по различным дисциплинам: истории, психологии, экономике, менеджменту, философии, праву, экологии. А также изложения, сочинения по литературе, отчеты по практике, топики по английскому.
Полнотекстовый поиск
Всего работ:
364150
Теги названий
Разделы
Авиация и космонавтика (304)
Административное право (123)
Арбитражный процесс (23)
Архитектура (113)
Астрология (4)
Астрономия (4814)
Банковское дело (5227)
Безопасность жизнедеятельности (2616)
Биографии (3423)
Биология (4214)
Биология и химия (1518)
Биржевое дело (68)
Ботаника и сельское хоз-во (2836)
Бухгалтерский учет и аудит (8269)
Валютные отношения (50)
Ветеринария (50)
Военная кафедра (762)
ГДЗ (2)
География (5275)
Геодезия (30)
Геология (1222)
Геополитика (43)
Государство и право (20403)
Гражданское право и процесс (465)
Делопроизводство (19)
Деньги и кредит (108)
ЕГЭ (173)
Естествознание (96)
Журналистика (899)
ЗНО (54)
Зоология (34)
Издательское дело и полиграфия (476)
Инвестиции (106)
Иностранный язык (62792)
Информатика (3562)
Информатика, программирование (6444)
Исторические личности (2165)
История (21320)
История техники (766)
Кибернетика (64)
Коммуникации и связь (3145)
Компьютерные науки (60)
Косметология (17)
Краеведение и этнография (588)
Краткое содержание произведений (1000)
Криминалистика (106)
Криминология (48)
Криптология (3)
Кулинария (1167)
Культура и искусство (8485)
Культурология (537)
Литература : зарубежная (2044)
Литература и русский язык (11657)
Логика (532)
Логистика (21)
Маркетинг (7985)
Математика (3721)
Медицина, здоровье (10549)
Медицинские науки (88)
Международное публичное право (58)
Международное частное право (36)
Международные отношения (2257)
Менеджмент (12491)
Металлургия (91)
Москвоведение (797)
Музыка (1338)
Муниципальное право (24)
Налоги, налогообложение (214)
Наука и техника (1141)
Начертательная геометрия (3)
Оккультизм и уфология (8)
Остальные рефераты (21697)
Педагогика (7850)
Политология (3801)
Право (682)
Право, юриспруденция (2881)
Предпринимательство (475)
Прикладные науки (1)
Промышленность, производство (7100)
Психология (8694)
психология, педагогика (4121)
Радиоэлектроника (443)
Реклама (952)
Религия и мифология (2967)
Риторика (23)
Сексология (748)
Социология (4876)
Статистика (95)
Страхование (107)
Строительные науки (7)
Строительство (2004)
Схемотехника (15)
Таможенная система (663)
Теория государства и права (240)
Теория организации (39)
Теплотехника (25)
Технология (624)
Товароведение (16)
Транспорт (2652)
Трудовое право (136)
Туризм (90)
Уголовное право и процесс (406)
Управление (95)
Управленческие науки (24)
Физика (3463)
Физкультура и спорт (4482)
Философия (7216)
Финансовые науки (4592)
Финансы (5386)
Фотография (3)
Химия (2244)
Хозяйственное право (23)
Цифровые устройства (29)
Экологическое право (35)
Экология (4517)
Экономика (20645)
Экономико-математическое моделирование (666)
Экономическая география (119)
Экономическая теория (2573)
Этика (889)
Юриспруденция (288)
Языковедение (148)
Языкознание, филология (1140)

Лабораторная работа: Измерение длины волны излучения лазера интерференционным методом

Название: Измерение длины волны излучения лазера интерференционным методом
Раздел: Рефераты по физике
Тип: лабораторная работа Добавлен 23:50:45 29 октября 2009 Похожие работы
Просмотров: 3753 Комментариев: 2 Оценило: 1 человек Средний балл: 5 Оценка: неизвестно     Скачать

Лабораторная работа

"Измерение длины волны излучения лазера интерференционным методом"

Введение

Цель работы : ознакомиться с принципами работы лазеров; измерить длину волны излучения лазера и сравнить спектры его индуцированного и спонтанного излучений.

Приборы и принадлежности : гелий-неоновый лазер, насадка с микрообъективом, плоскопараллельная стеклянная пластинка известной толщины и экран для визуального наблюдения интерференционной картины, установленные на оптической скамье; блок питания лазера, спектроскоп.

1. Теория метода

Лазер, или оптический квантовый генератор (ОКГ), – это устройство, преобразующее энергию различных видов (тепловую, электрическую, световую, химическую и др.) в энергию когерентного монохроматического электромагнитного излучения в оптическом диапазоне длин волн (частот). Лазеры дают излучение в виде узкого направленного луча. По сравнению с другими, некогерентными источниками света, лазеры имеют ряд преимуществ, благодаря которым широко используются для целей связи и передачи большого объёма информации, для создания голографических изображений высокого качества и др. Значительная концентрация энергии в узком луче позволяет применять лазеры для обработки особо твердых материалов, а в перспективе – для инициирования термоядерных реакций. Можно привести много и других примеров применения лазеров в научных исследованиях, технике, практической медицине. Все лазеры делятся на лазеры непрерывного и импульсного действия.

В настоящее время распространение получили следующие типы лазеров.

1. Газовые, или электроразрядные; к ним относятся лазеры, в которых используются смеси инертных газов He+Neили He+Xeпод низким давлением, а также лазеры на СО2 и другие.

2. Твердотельные, в которых рабочей средой являются стержни из синтетических рубинов, гранатов или стекол, содержащих оксиды редкоземельных металлов.

3. Полупроводниковые, например, на арсениде галлия (GaAs), в которых процессы излучения сосредоточены в области р -n перехода.

4. Жидкостные лазеры на водных или органических растворах некоторых красителей. Известны лазеры и других типов.

В лазерах любого типа обязательно наличие трех конструктивных элементов. Во-первых, устройства, снабжающего энергией рабочую среду лазера; во-вторых, собственно лазерного вещества, или активной среды, которая излучает свет; в-третьих, резонирующего устройства, усиливающего и формирующего излучение.

Физической основой действия лазера любого типа служит явление вынужденного, или индуцированного излучения, которое может происходить, если частица рабочей среды лазера (атом, молекула или ион) находится в возбуждённом состоянии, т.е. имеет избыток энергии по сравнению с энергией основного (нормального) состояния. Вынужденное излучение – это электромагнитное излучение (в частности, свет), испускаемое энергетически возбуждёнными частицами под воздействием внешнего излучения той же частоты, что и частота испускаемого излучения. Подобные явления описываются законами квантовой механики, при этом надо иметь в виду, что любое электромагнитное излучение состоит из квантов (порций), называемых также фотонами.

Энергетические процессы, происходящие в рабочей среде лазера, можно представить следующим образом. Пусть среди допустимых состояний атома рабочей среды существуют два с разными значениями энергии Е 1 и Е 2 >Е 1 , причём между ними возможен квантовый излучательный переход, рис. 1. Когда возбуждённый атом из состояния с энергией Е 2 переходит в состояние с меньшей энергией Е 1 , то избыток энергии DЕ = Е 2 Е 1 испускается в виде фотона с энергией h n, где h – постоянная Планка, n – частота излучения. Из равенства ΔЕ = h n следует, что испускаемый фотон имеет частоту n = ΔЕ /h .

Квантовые переходы между уровнями Е 2 и Е 1 с испусканием фотонов могут происходить как самопроизвольно, так и под воздействием поля распространяющейся в среде электромагнитной (световой) волны с той же частотой n. Возникающее в первом случае излучение называется спонтанным, или самопроизвольным; второй же случай отвечает вынужденному излучению, о котором говорилось выше. Вынужденное излучение когерентно с исходной волной, т.е. обе волны совпадают по частоте, фазе и направлению распространения, рис. 1а. При спонтанном излучении фотоны испускаются в произвольных направлениях и когерентность между волнами отсутствует, рис. 1б.

Рис. 1. Возникновение индуцированного (а) и спонтанного (б) излучений и поглощения (в) в рабочей среде: Е 1 и Е 2 – энергетические уровни атомов среды; пустые и закрашенные кружочки – атомы на нижнем и верхнем уровнях энергии; волнистыми линиями со стрелками изображены фотоны

Столкновения фотонов световой волны с атомами среды, находящимися на низших энергетических уровнях, может сопровождаться также поглощением фотона и переходом атомов в возбуждённое состояние с большей энергией, рис. 1в. При вынужденном излучении энергия воздействующей световой волны увеличивается, а при поглощении она уменьшается. Поэтому изменение интенсивности света, проходящего через среду, зависит от того, какой из двух процессов преобладает.

Если бы рабочая среда лазера находилась в термодинамически равновесном состоянии, то распределение атомов по энергиям определялось бы статистикой Больцмана. Соответствующее распределение Больцмана, которое даёт число атомов N (Е ), обладающих энергией Е , имеет вид

, (1)

где Т – абсолютная температура, k – постоянная Больцмана, А – нормировочная константа, e = 2,718… – основание натуральных логарифмов. Число атомов N (Е ), обладающих энергией Е , часто называют населённостью энергетического уровня Е .

Как видно из (1), населённость энергетических уровней уменьшается с ростом их энергии. Поэтому в термодинамически равновесной среде процессы поглощения фотонов из распространяющейся световой волны будут преобладать над процессами их индуцированного излучения, так что интенсивность прошедшего через среду света будет уменьшаться. Однако посредством внешнего воздействия, называемого накачкой, можно создать в среде так называемую инверсную населённость уровней, при которой некоторые уровни с большей энергией будут заселены атомами более плотно, чем уровни с меньшей энергией. Другими словами, инверсная населённость уровней означает, что N (Е 2 ) > N (Е 1 ) при Е 2 > Е 1 .

Среда с инверсной населённостью уровней называется активной. Она термодинамически неравновесна и стремится перейти в равновесное состояние путем излучения избытка энергии. При пропускании света с частотой n = ΔЕ /h через такую активную среду в ней будет происходить как индуцированное излучение, если энергия фотонов h n совпадает с разностью энергий DЕ двух инверсно населённых уровней (рис. 1а), так и поглощение энергии света (рис. 1в). Но так как N (Е 2 ) > N (Е 1 ), то число индуцированных переходов с испусканием фотонов становится больше поглощательных переходов, и энергия световой волны возрастает по сравнению с энергией исходной волны. Другими словами, происходит усиление света. На этом основан принцип действия лазеров.

Для усиления генерации света лазер снабжен также оптическим резонатором, рис. 2. Он создается двумя зеркалами, одно из которых имеет большой коэффициент отражения, а второе полупрозрачно. Зеркала обеспечивают многократное отражение и прохождение излучения через активную среду, что приводит к увеличению числа фотонов, испущенных возбуждёнными атомами, и усилению индуцированного когерентного излучения. В результате возникает лавина фотонов, движущихся вдоль оси резонатора и частично выходящих в виде узкого пучка света через полупрозрачное зеркало. Фотоны, испущенные по другим направлениям, выходят из активной среды, не испытав многократного отражения от зеркал.

Рис. 2. Схема формирования направленного излучения лазера с помощью резонатора: 1 и 2 – непрозрачное и полупрозрачное зеркала, 3 – активная среда. Сплошные стрелки показывают движение фотонов вдоль оси резонатора ОО, пунктирные – под углом к этой оси

Помимо отражательных свойств, оптический резонатор, подобно механическим резонаторам, например, трубам и декам музыкальных инструментов, обладает резонансными свойствами. Электромагнитные волны могут возбуждаться в нём эффективно только при условии, что их частоты совпадают с собственными частотами резонатора. Наиболее благоприятные условия для лазерной генерации возникают в том случае, когда частота n = ΔЕ /h , отвечающая квантовому переходу атомов активной среды, и одна из собственная частот резонатора совпадают. В этом случае в резонаторе создается стоячая световая волна, и при данной мощности накачки лазер излучает свет наибольшей интенсивности. При расстройке между указанными частотами генерируемая мощность уменьшается, а при большой расстройке генерация света может вовсе исчезнуть.

В настоящей работе используется гелий-неоновый (He-Ne) лазер, являющийся газовым электроразрядным лазером непрерывного действия. Его схема показана на рис. 3.


Рис. 3. Схема гелий-неонового лазера: 1 – корпус, 2 – пустотелый цилиндрический анод, 3 – газоразрядная трубка, 4 – накаливаемый катод, 5 и 6 – сферические зеркала с многослойным диэлектрическим покрытием (резонатор), 7 – источник питания

Устройством накачки является газоразрядная трубка 3, заполненная смесью инертных газов Heи Neс парциальными давлениями соответственно 133 и 13 Па (1 и 0,1 мм рт. ст.). Трубка помещена между зеркалами 5 и 6, образующими оптический резонатор. В загнутых концах трубки расположены анод и катод, между которыми прикладывается высокое напряжение порядка 1–2,5 кВ. Под действием электрического поля в газе, заполняющем трубку, возникает самостоятельный разряд, сила тока которого составляет несколько десятков миллиампер.

Электроны, образующие ток в газоразрядной плазме, сталкиваются с атомами гелия Heи неона Neи передают им энергию. Эти атомы, получив энергию, переходят с основного уровня E ¢ 0 или E 0 на метастабильные, т.е. долгоживущие уровни с большей энергией (рис. 4). Энергетические уровни E 2 и E 3 атома неона практически совпадают с уровнями E ¢ 2 и E ¢ 3 атома гелия; поэтому энергия возбуждения большей части атомов гелия передается при столкновениях тем атомам неона, которые ещё не возбуждены. В результате в газовой смеси резко возрастает концентрация атомов неона на уровнях E 2 и E 3 по сравнению с уровнем E 1 , т.е. в неоне создаётся инверсная населённость. Такое двухступенчатое возбуждение атомов неона необходимо ввиду того, что вероятность непосредственного возбуждения ударами электронов у атомов гелия гораздо выше, чем у атомов неона.

Создание инверсной населённости энергетических уровней приводит к возможности генерации вынужденного излучения. При вынужденном переходе Е 3Е 1 возникают фотоны с энергией h n1 , отвечающие видимому свету с длиной волны l1 = c /n1 = 632,8 нм (красный цвет), а при переходе Е 2Е 1 – фотоны с энергией h n2 , отвечающие инфракрасному излучению с длиной волны l2 = c /n2 = 1153 нм (здесь с – скорость света).

Рис. 4. Упрощённая схема энергетических уровней гелий-неонового лазера. Вертикальные пунктирные стрелки соответствуют процессам возбуждения атомов при столкновении с ними электронов плазмы, горизонтальные – передаче возбуждения от атомов Не к атомам Nе, сплошные стрелки – процессам вынужденных переходов, волнистые стрелки – испусканию фотонов

Как видно из рис. 3, концы газоразрядной трубки 3 закрыты плоскопараллельными (кварцевыми) пластинками, установленными под определённым углом к продольной оси лазера. Этот угол выбран так, чтобы угол падения на пластинки света, распространяющегося вдоль оси лазера, был равен углу Брюстера. В этом случае свет, отражённый от пластинок, будет полностью поляризован перпендикулярно плоскости падения. Поэтому свет, прошедший через пластинки, будет поляризован преимущественно в плоскости падения. Многократное отражение света от зеркал 5 и 6 в ходе работы лазера приведёт к практически полной поляризации осевого излучения. Подобная конструкция лазера позволяет получать пучок не только когерентного, но и плоскополяризованного света, что расширяет возможности использования лазеров, когда необходим такой свет.

Если излучение, идущее вдоль оси гелий-неонового лазера, т.е. вынужденное излучение разложить в спектр, то в видимой части спектра будет присутствовать только одна красная линия, отвечающая указанной выше длине волны l1 = 632,8 нм. Излучение, направленное в стороны от оси газоразрядной трубки состоит, в основном, из спонтанного излучения (рис. 1б) и небольшой доли вынужденного с различными длинами волн, которое не удовлетворяет условиям резонанса в оптическом резонаторе лазера. Спектр спонтанного излучения содержит набор линий разного цвета, характерных для спектров испускания атомов гелия и неона.

В данной лабораторной работе исследуется излучение красного цвета гелий-неонового лазера, длину волны которого требуется определить. Она находится интерференционным методом, используя явления, возникающие при отражения света от плоскопараллельной прозрачной пластинки.

Интерференцией света называется наложение когерентных световых волн, приводящее к усилению или ослаблению света в различных точках светового поля в зависимости от разности хода накладывающихся волн. Интерференционная картина обычно имеет вид чередующихся светлых (максимумы освещённости) и темных (её минимумы) полос, колец или иных фигур.

Пусть на прозрачную плоскопараллельную пластинку толщины b падает монохроматическая световая волна длины l, которую можно представить как параллельный пучок лучей (рис. 5). AD – фронт волны, 1 и 2 – два параллельных луча из этого пучка. Свет частично отражается от верхней поверхности пластинки, а частично преломляется, проходит внутрь пластинки и отражается от её нижней поверхности.


Рис. 5. Интерференция света при отражении от плоскопараллельной прозрачной пластинки Пл толщины b : 1 и 2 – параллельно падающие лучи, С – точка наблюдения интерференционной картины

В точке С падающая на пластинку (луч 2) и отраженная от её нижней поверхности (луч 1) когерентные волны интерферируют. Их оптическая разность хода D равна

D = n (AB + BC ) – DC, (2)

где n – показатель преломления вещества пластинки относительно воздуха, l – длина волны света в вакууме (практически и в воздухе). Половина длины волны l/2 отнимается потому, что луч 2 в точке С отражается от среды оптически более плотной, чем воздух (n > 1). При этом фаза волны меняется на p, что равносильно «потере» половины длины волны. Если i – угол падения лучей 1 и 2, то геометрический расчёт с использованием законов отражения и преломления света позволяет привести выражение (2) к виду

. (3)


Когда оптической разность хода D равна нечётному числу полуволн, интерферирующие волны находятся в противофазе и гасят друг друга, т.е., возникают минимумы интерференционной картины. Следовательно, минимумы будут наблюдаться, если

, (4)

где k = 1, 2, 3,… – целое положительное число, называемое порядком интерференции (в рассматриваемом случае k > 0, так как D > 0). Приравнивая между собой правые части выражений (3) и (4), получим условие минимумов при отражении света от пластинки в виде

. (5)

Схема лабораторной установки приведена на рис. 6. Лазерное излучение, выходящее из установленного на лазере микрообъектива, проходит через малое круглое отверстие в экране, попадает в виде расходящегося пучка света на стеклянную пластинку, расположенную на расстоянии l от экрана, и отражается от обеих её поверхностей. Отражённый от стеклянной пластинки свет даёт на экране интерференционную картину в виде чередующихся светлых и тёмных концентрических колец диаметром d , каждое из которых соответствует определённому углу падения i (рис. 6б). Поэтому их называют линиями равного наклона. Тёмные кольца соответствуют интерференционным минимумам; их положение определяется формулой (5). Выразим из формулы (5) число k :

. (6)


Из (6) следует, что порядок интерференции k при заданных l, b и n определяется углом падения i ; чем меньше угол i и соответственно sini , тем больше k . Поскольку 1 ³sin2 i ³ 0, то число k заключено в пределах

. (7)

Поэтому в данном случае может возникать лишь конечное число колец.

Рис. 6. Схема установки (а) и вид возникающей на экране интерференционной картины (б): 1 – лазер, 2 – микрообъектив, 3 – экран с малым отверстием, 4 – плоскопараллельная стеклянная пластинка, 5 – полосы равного наклона в виде концентрических колец с центром в точке О

Для колец не слишком большого диаметра, когда выполняется условие d << l , синус угла падения i , как следует из схемы на рис. 6, будет равен

. (8)

Учитывая, что sini мал, упростим выражение (6):


, (9)

поскольку x = sin2 i /n 2 << 1, а , если x << 1. Подставляя выражение (8) в (9), приближённо получим

, (10)

где dk – диаметр k ‑го темного интерференционного кольца, соответствующего порядку интерференции k . Аналогично для любого другого (k + m ) – го кольца диаметра dk + m , где m – также целое число, имеем

. (11)

Из выражений (6) и (10) следует, что бóльшим порядкам интерференции k соответствуют кольца меньшего диаметра. Число k неизвестно. Его можно исключить, вычитая соотношение (10) из (11). В результате, после алгебраических преобразований получается формула для расчёта длины волны l излучения лазера:

. (12)

2. Порядок выполнения работы

1. Попросите лаборанта подключить блок питания лазера к сети. Под наблюдением лаборанта включите тумблер «Сеть» на блоке питания лазера. Нажмите и отпустите кнопку «Поджиг». При этом должен зажечься электрический разряд в газоразрядной трубке. Если разряд не зажигается, слегка поверните вправо ручку «Грубо» (при этом увеличивается напряжение на электродах) и вновь нажмите кнопку «Поджиг».

2. После появления разряда ручками «Грубо» и «Плавно» установите рабочий ток разряда 10–15 мА. В этом режиме начинается генерация лазерного излучения, и из торца прибора выходит луч красного цвета.

3. При помощи юстировочных винтов оптических рейтеров, на которых установлены экран и плоскопараллельная стеклянная пластинка, получите на экране отчётливую интерференционную картину в виде концентрических колец с максимумом интенсивности в центре.

4. Измерьте линейкой с точностью до 1 мм расстояние l от экрана до стеклянной пластинки, запишите его в табл. 1. В ту же таблицу внесите указанные на установке значения толщины пластинки b и показателя преломления n её материала (стекла).

Таблица 1

l , мм b , мм n
310 3,4 1,55

5. Измерьте с точностью до 0,5 мм диаметры тёмных интерференционных колец, соответствующих минимуму интенсивности света. В качестве кольца с порядком интерференции k + m возьмите 2, 3, 4 и 5‑е кольца от центра картины, а в качестве кольца с порядком интерференции k – соответственно 6, 7, 8 и 9‑е. Тогда m = 4. Результаты измерений диаметров колец запишите в табл. 2.

6. Направьте зрительную трубу спектроскопа на одно из боковых отверстие в корпусе лазера, в которых виден свет, исходящий из газоразрядной трубки в стороны от её оси. Этот свет представляет, в основном, спонтанное излучение. Посмотрите в спектроскоп и зарисуйте видимый спектр по возможности точнее.

7. Поместите спектроскоп за стеклянной пластинкой так, чтобы в его зрительную трубу попадал луч, испускаемый вдоль оси лазера. Этот луч представляет собой вынужденное излучение лазера. Посмотрите в спектроскоп и зарисуйте видимый спектр в этом случае.

Таблица 2

Опыт № Кольцо Кольцо , мм2 , мм2 m li , мм
dk , мм dk +m , мм
1 6 22 2 10 484 100 4 0,000137
2 7 24 3 14 576 196 4 0,000136
3 8 28 4 18 784 324 4 0,000164
4 9 30 5 20 900 400 4 0,000178

3. Обработка опытных данных

1. Рассчитайте по формуле (12) длину волны li излучения лазера для каждого опыта, вычислив предварительно квадраты диаметров наблюдаемых интерференционных колец. Результаты расчётов запишите в табл. 2.

2. Найдите среднее арифметическое значение измеренной длины волны по формуле

. (13)

Величину в миллиметрах и нанометрах запишите в табл. 3.

3. Вычислите среднюю абсолютную и относительную dl погрешности определения длины волны по формулам


, . (14)

Занесите величину dl в табл. 3.

4. Рассчитайте относительное расхождение dтабл между измеренным и табличным λтабл = 632,8 нм значениями длины волны видимого излучения гелий-неонового лазера:

(15)

Величину dтабл также внесите в табл. 3. Если в используемом методе определения l нет систематических погрешностей, а измерения и расчёты выполнены правильно, то относительное расхождение dтабл не должно превышать относительную погрешность dl .

5. Рассчитайте частоту n = c /l лазерного излучения и энергию фотона e = h n, где c – скорость света в вакууме и h – постоянная Планка, используя в качестве l полученное среднее значение длины волны . Результаты расчётов занесите в табл. 3.

Таблица 3

dl , % dтабл , % n, Гц e
мм нм Дж эВ
0,000154 154 11,37 75,71 46,08 3,05∙10-32 1,9∙10-13

6. Пользуясь цветными карандашами, аккуратно представьте по указанным ниже шаблонам спектры, которые наблюдались и были зарисованы Вами в ходе выполнения лабораторной работы.

Литература

1. Савельев И.В. Курс общей физики, т. 2. М.: Наука. 1982

2. Трофимова Т.И. Курс физики. М.: Высшая школа. 2004

Оценить/Добавить комментарий
Имя
Оценка
Комментарии:
Где скачать еще рефератов? Здесь: letsdoit777.blogspot.com
Евгений07:21:45 19 марта 2016
Кто еще хочет зарабатывать от 9000 рублей в день "Чистых Денег"? Узнайте как: business1777.blogspot.com ! Cпециально для студентов!
15:50:23 25 ноября 2015

Работы, похожие на Лабораторная работа: Измерение длины волны излучения лазера интерференционным методом
Ответы к экзаменационным билетам по физике 11 класс (ответы к 29 ...
Билет №1 Механическое движение - это изменение положения тела в пространстве с течением времени относительно других тел. Из всех многообразных форм ...
Заряд ядра совпадает с номером химического элемента в таблице Менделеева.Планетарная модель строения атома по Резерфорду не смогла объяснить ряд известных фактов:электрон, имеющий ...
Энергия фотона равна разности энергий атома в двух состояниях: hv = Еm - Ѭn; h = 6,62 * 10-34 Дж * с, где h - постоянная Планка.
Раздел: Рефераты по физике
Тип: реферат Просмотров: 38366 Комментариев: 13 Похожие работы
Оценило: 34 человек Средний балл: 3.9 Оценка: 4     Скачать
Анализ погрешностей волоконно-оптического гироскопа
Содержание. Введение 1. Принципы волоконно-оптической гироскопии 1.1. Основные характеристики ВОГ Принцип взаимности и регистрация фазы в ВОГ Модель ...
Неясно, насколько эффективна эта процедура, так как изменения в токе смещения вызовут соответствующие изменения температуры лазера, а это приведет к соответствующим изменениям в ...
Например, известны системы ВОГ, где излучение гелий-неонового лазера специально модулируется по частоте с тем, чтобы декоррелировать обратно рассеянное излучение.
Раздел: Рефераты по радиоэлектронике
Тип: реферат Просмотров: 2054 Комментариев: 3 Похожие работы
Оценило: 1 человек Средний балл: 5 Оценка: неизвестно     Скачать
Поверхностная лазерная обработка
... 31 Гармилин Р.В. Гомельский государственный университет имени Франциска Скорыны Гомель 2007 Введение Создание лазеров - совершило революцию в науке и ...
Лазеры - это генераторы и усилители когерентного излучения в оптическом диапазоне, действие которых основано на индуцированном (вызванном полем световой волны) излучении квантовых ...
Созданы импульсные лазеры и лазеры непрерывного действия, дающие когерентное излучение в широком диапазоне длин волн от ультрафиолетового 0,2 мк) до дальнего инфракрасного E38 мк ...
Раздел: Промышленность, производство
Тип: курсовая работа Просмотров: 8523 Комментариев: 5 Похожие работы
Оценило: 14 человек Средний балл: 4.6 Оценка: 5     Скачать
Нобелевские лауреаты в области физики
- реферат СОДЕРЖАНИЕ ВВЕДЕНИЕ 2 1. НОБЕЛЕВСКИЕ ЛАУРЕАТЫ 4 Альфред Нобель 4 Жорес Алферов 5 Н. Бор. 8 Генрих Рудольф Герц 16 Петр Капица 19 Мария Кюри ...
3. При переходе атома из одного стационарного состояния в другое испускается или поглощается один квант энергии hvnm==Wn-Wm, где Wn, Wm - энергия атома в двух стационарных ...
Но в связи с тем, что водород взрывоопасен, Петр Леонидович решил отказаться от него и предложил новый метод получения жидкого гелия: гелий будет охлаждаться за счет совершения им ...
Раздел: Рефераты по физике
Тип: реферат Просмотров: 5757 Комментариев: 5 Похожие работы
Оценило: 9 человек Средний балл: 3.8 Оценка: 4     Скачать
Общая и неорганическая химия
Квантово-механическая модель атома. Квантовые числа. Атомные орбитали. Порядок заполнения орбиталей электронами Теория строения атома основана на ...
Для описания электромагнитного излучения привлекают как волновые, так и корпускулярные представления: с одной стороны монохроматическое излучение распространяется как волна и ...
Согласно соотношению (2) движению электрона (, ) отвечает волна длиной , т.е. её длина соизмерима с размерами атомов.
Раздел: Рефераты по химии
Тип: учебное пособие Просмотров: 14350 Комментариев: 2 Похожие работы
Оценило: 0 человек Средний балл: 0 Оценка: неизвестно     Скачать
Проектирование магистральной волоконно-оптической системы передачи с ...
Аннотация Дипломный проект посвящен вопросу проектирования магистральной волоконно-оптической системы передачи с повышенной пропускной способностью ...
При длине волны ѭ= 1,3 мкм коэффициент Aѭ = 5,7 Вт/А и при длине ѭ = 1,55 мкм коэффициент Aѭ = 4,8 Вт/А. Энергия падающего излучения, соответствующая одному и тому же фототоку ...
Принцип: усиливающая область помещается в резонатор лазера, генерирующего на нерабочей длине волны.
Раздел: Рефераты по коммуникации и связи
Тип: дипломная работа Просмотров: 32453 Комментариев: 2 Похожие работы
Оценило: 3 человек Средний балл: 3.7 Оценка: неизвестно     Скачать
Измерение параметров лазеров
ВВЕДЕНИЕ Получение достоверных результатов измерений как самих параметров лазеров, так и выходных характеристик лазерных приборов и систем имеет свою ...
2.3), превращающей линейно поляризованное излучение ЛПверт исследуемого лазера в циркулярно поляризованный свет ЦП, и поляризационного элемента, установленного между лазером и этой ...
Как известно, главными компонентами подавляющего большинства лазеров являются активная среда и оптический резонатор; причем активная среда, преобразующая энергию накачки в ...
Раздел: Рефераты по технологии
Тип: реферат Просмотров: 4864 Комментариев: 2 Похожие работы
Оценило: 3 человек Средний балл: 3.7 Оценка: неизвестно     Скачать
Оптоволоконные линии связи
Обзор существующих методов передачи на волоконно-оптических системах передачи городских телефонных сетей. 1.1.Принципы построения и основные ...
Если усилители обеспечивают достаточное усиление, чтобы скомпенсировать все потери резонатора, то происходит генерация лазера на длине волны, определяемой фильтром соответствующего ...
Степень воздействия лазерного излучения на оператора зависит от физико-технических характеристик лазера - плотности мощности (энергии излучения), длины волны, времени облучения ...
Раздел: Рефераты по информатике, программированию
Тип: реферат Просмотров: 5855 Комментариев: 2 Похожие работы
Оценило: 4 человек Средний балл: 4 Оценка: неизвестно     Скачать
Концепции современного естествознания
ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Ставропольский государственный университет Концепции современного естествознания Справочник ...
Фотон - квант энергии видимого и невидимого света, рентгеновского и гамма-излучений, обладающий одновременно свойствами частицы и волны, не имеющий массы покоя, имеющий скорость ...
Стали образовываться ядра атомов - тяжелого водорода и гелия, но вещество Вселенной состояло к этому времени в основном из фотонов, нейтрино и антинейтрино.
Раздел: Рефераты по биологии
Тип: книга Просмотров: 7091 Комментариев: 2 Похожие работы
Оценило: 0 человек Средний балл: 0 Оценка: неизвестно     Скачать

Все работы, похожие на Лабораторная работа: Измерение длины волны излучения лазера интерференционным методом (4912)

Назад
Меню
Главная
Рефераты
Благодарности
Опрос
Станете ли вы заказывать работу за деньги, если не найдете ее в Интернете?

Да, в любом случае.
Да, но только в случае крайней необходимости.
Возможно, в зависимости от цены.
Нет, напишу его сам.
Нет, забью.



Результаты(150445)
Комментарии (1831)
Copyright © 2005-2016 BestReferat.ru bestreferat@mail.ru       реклама на сайте

Рейтинг@Mail.ru